TEMA 5. CAPACIDAD Y CONDENSADORES. 5.1.- CAPACIDAD. Uno de los usos más antiguos de los conductores en la electrostática fue para el almacenamiento de la carga eléctrica; el conductor puede ser cargado, por ejemplo, al proporcionarle un potencial definido por medio de un agente externo. Para tal aplicación, resulta de interés encontrar la capacidad del conductor para almacenar carga. Considerando un conductor aislado y en el vacío con una carga Q, dicho conductor tendrá un potencial V que será proporcional a la carga. La relación Q/V es una cantidad constante independiente de la carga, ya que si aumentamos la carga en un factor  , aumentará en el mismo factor el potencial eléctrico, manteniendose constante la relación Q/V. Esto es válido para todo conductor cargado cualquiera que sea su forma geométrica. En consecuencia, se define la capacidad C de un conductor como el cociente entre su carga y su potencial C

Q V

(5.1)

que será una propiedad definida del conductor y relacionada con su geometría. Por ejemplo, la capacidad de un conductor esférico de radio R y carga Q rodeado de vacio es Q Q C   4 o R Q V K R La unidad de la capacidad en el SI es el faradio que se define como “la capacidad de un conductor que con la carga de un culombio adquiere el potencial de un voltio”. 1F 

1C 1V

El faradio es una unidad muy grande (la Tierra tiene una capacidad de unos 700 microfaradios), por lo que en la práctica se utilizan más sus submultiplos: microfaradio, nanofaradio y picofaradio. El concepto de capacidad puede extenderse a un sistema de conductores. Considerese dos conductores que están afectados por fenómenos de influencia total, o sea, dos conductores con cargas +Q y Q (Fig.5.1). Si sus potenciales son V1 y V2 respectivamente, la capacidad del sistema vale C

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Q V1  V2

(5.2)

A cualesquiera dos conductores con la disposición anteriormente expresada se denomina condensador y a los conductores que lo forman láminas o armaduras. Los condensadores se usan comunmente en una gran variedad de circuitos eléctricos; por ejemplo, para sintonizar las frecuencias de los receptores de radio, como filtros en las fuentes, para eliminar el chisporroteo en los sistemas de ignición de los automóviles, como dispositivos de almacenamiento de energía en las unidades electrónicas de destello, etc. 5.2.- CALCULO DE CONDENSADORES.

LA

CAPACIDAD

DE

ALGUNOS

TIPOS

DE

A) CAPACIDAD DE UN CONDENSADOR DE LAMINAS PARALELAS. Un condensador de láminas paralelas o condensador plano está formado por dos placas paralelas, de igual área, separadas una distancia l, en donde una de las placas tiene una carga +Q y la otra tiene una carga  Q (Fig.5.2), siendo los potenciales eléctricos V1 y V2 respectivamente. La carga por unidad de área, en cualquiera de las dos placas es   Q/S. Si las placas están muy próximas entre si (en comparación con su longitud y anchura) se pueden despreciar los efectos en los extremos y suponer que el campo eléctrico es uniforme entre ellas y cero en todos los demas puntos. Así el módulo del campo eléctrico entre las placas según (3.49) es

E

 Q   o  oS

y la diferencia de potencial entre las placas según (3.50) vale V1  V2  El 

Ql  oS

sustituyendo la diferencia de potencial en (5.2) resulta C

Q S  o Ql l oS

(5.3)

Esto significa que la capacidad de un condensador de láminas paralelas es proporcional al área de estas e inversamente proporcional a la separación entre las placas.

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En la práctica, resulta imposible construir un condensador plano con placas de dimesiones infinitas (condición necesaria para que la influencia sea total). No obstante, la expresión (5.3) constituye una buena aproximación en el caso de un condensador plano y de un condensador de forma cualquiera con armaduras de superficie S, siempre que las dimensiones de las armaduras sean muy superiores a la distancia constante l que las separa. B) CAPACIDAD DE UN CONDENSADOR CILINDRICO. Un condensador cilíndrico esta formado por un conductor cilíndrico de radio "a", densidad de carga uniforme  y carga Q , que es concéntrico con un cascarón cilíndrico más grande de radio "b" y carga  Q también uniformente cargado (Fig.5.3), estando cada conductor a los potenciales eléctricos V1 y V2 respectivamente.

Si se supone que l es grande en comparación con a y b, pueden despreciarse los efectos en los extremos. En este caso el campo es perpendicular al eje de los cilindros y está confinado en la región entre ellas. Primero se calcula la diferencia de potencial entre los dos cilindros aplicando (3.10), en donde el campo eléctrico es el de la región a